Импульсный нейтронный гамма-каротаж

При ИНГК регистрируется изменение по разрезу скважины интенсивности гамма-излучения радиационного захвата тепловых нейтронов во времени fnγ = f(tз) при фиксированных задержках tз в течение времени Δt на неизменном расстоянии L. При ИНГК, как и при ИННК, ведущими процессами переноса являются нестационарная диффузия и поглощение медленных нейтронов.

Интенсивность гамма-излучения радиационного захвата, как и в случае ИННК, пропорциональна плотности нейтронов. Вследствие больших, чем для тепловых нейтронов, длин пробега γ-квантов и скоростей их диффузии поле радиационного гамма-излучения оказывается более равномерно распределенным по сравнению с полем тепловых нейтронов и охватывает значительно больший объем пород. Следовательно, показания ИНГК по сравнению с показаниями ИННК отражают процесс более полного поглощения тепловых нейтронов. Как и при ИННК, основным критерием разделения коллектора по нефтеводонасыщению служит время жизни тепловых нейтронов τ. Зависимость интенсивности гамма-излучения радиационного захвата от нейтронных поглощающих свойств пласта (при tз>tср) определяется выражением

КАРТИНКА

где Inγ0 — интенсивность радиационного гамма-излучения при t=tнач.

Экспериментальными исследованиями для процесса радиационного захвата установлено, что кривая lgInγ = f(tз) выходит на экспоненту е-t/τ при меньших задержках времени по сравнению с кривой lgnt=f(tз). Это увеличивает радиус исследования при ИНГК и снижает влияние скважины.

Одним из недостатков ИНГК является наличие фонового гамма-излучения, вызванного естественным гамма-излучением горных пород и их наведенной гамма-активностью. Влияние фонового излучения возрастает с увеличением времени задержки, что обусловлено снижением абсолютного значения Inγ. Регистрация диаграмм ИНГК может совмещаться с записью кривой ГК. Во избежание влияния фона наведенной активности запись ГК опережает запись ИНГК.