Форма кривой и определение границ при ИК

Токовые линии при ИК образуют вокруг оси скважины замкнутые окружности, располагающиеся в плоскости, перпендикулярной к оси прибора. В пластах со слабым наклоном относительно оси скважины токовые линии проходят в одной среде, не пересекая границ пластов. По кривым ИК (рис. 52), полученным зондом 6Ф1 для однородных одиночных пластов конечной мощности, видно, что они симметричны. Середины отклонений кривой при h≥1,5 м соответствуют границам пласта. При h≤1 м кривая имеет вид узкой пики, обращенной к середине пласта, выделение границ затруднено. Для зондов 8И1,4; 4И1; 4Ф1 кривые несимметричны. Это вызвано тем, что середина между главными катушками этих зондов не соответствует точке записи. На диаграммах ИК наиболее четко выделяются пласты малого сопротивления (проводящие), залегающие среди пластов высокого сопротивления.

Характерными (существенными) значениями кривой индукционного каротажа, полученной против пластов конечной мощности, являются показания σк против пласта в интервале, уменьшенном на половину длины зонда со стороны кровли и подошвы. При мощности пласта, равной или близкой длине зонда, отсчитывают экстремальное значение (максимальное или минимальное).

Влияние скважины на показания индукционного каротажа определяется диаметром скважины (ее геометрическим фактором Gc) и удельной проводимостью ПЖ σс. С увеличением dc и σс влияние скважины возрастает. Благодаря фокусировке современных зондов индукционного каротажа влияние скважины на показания ИК сведено к минимуму и становится заметным лишь при высокоминерализованной ПЖ. В этом случае оценка поправки за влияние скважины производится с помощью специальных палеток, представляющих зависимость Gc от dc с учетом в нецентрированных зондах эксцентричного положения зонда (отклонения от оси скважины ε). При этом ε = 2a/dc, где а — расстояние между осью скважины и осью зонда в м. Поправку за влияние скважины Δσс = Gcσс определяют по палетке, зная dc и ε. Значение σк исп, исправленное за влияние скважины, находят алгебраическим сложением величин Δσс и существенного значения σк, отсчитанного против пласта (см. рис. 51,а). Влияние скважины сказывается в большей мере на показаниях, полученных зондом 6Ф1, и в наименьшей—на показаниях зонда 8И1,4.

Влияние вмещающих пород в индукционном каротаже существенно меньше, чем в методах сопротивления. В пластах конечной мощности (менее 3—4 м) существенные значения σк необходимо приводить к показаниям против пластов неограниченной мощности.

Поправочный коэффициент за мощность определяют с помощью палеток, одна из которых изображена на рис. 51, е. С помощью таких палеток определяют кажущееся сопротивление, приведенное к условиям неограниченной мощности пласта ρк∞. В пластах без проникновения фильтрата ПЖ ρк∞ = ρп.

В общем случае для пластов мощностью более 4 м без проникновения ПЖ существенные значения σк, исправленные за влияние скважины и скин-эффекта, могут быть приравнены к его истинной удельной проводимости σп или истинному удельному сопротивлению рп.

Влияние зоны проникновения на результаты ИК фокусирующими зондами невелико при повышающем проникновении. Понижающее проникновение оказывает значительное влияние, начиная уже с проникновения ПЖ на глубину, превышающую три диаметра скважины. С увеличением отношения сопротивления неизмененной части пласта к сопротивлению зоны проникновения влияние понижающего проникновения возрастает. Влияние скважины и зоны проникновения увеличивается во всех случаях с повышением сопротивления пород, слагающих разрез. Это обусловлено характером распределения токовых линий. При ИК зона проникновения и неизмененная часть пласта в первом приближении подключены к «электрической цепи» параллельно, в то время как при БК — последовательно [см. (II.10) и (II.16)]. Очевидно, что на показания ИК большое влияние оказывает среда с малым сопротивлением, тогда как на показания БК — в основном среда большого сопротивления.